Для неинвертирующего усилителя (см. Рис. 1) на ОУ, с собственным напряжением шума е_Ш и током шума i_Ш источники шума на входе будут (см. Рис. 2 ):

Электрический ток представляет собой движение дискретных зарядов, а не плавно непрерывное течение. Конечность ( квантованность ) заряда приводит к статистическим флуктуациям тока. Если заряды действуют независимо друг от друга, то флуктуирующий ток определяется следующей формулой:

Любой резистор на плате генерирует на своих выводах некоторое напряжение шума, известное как "шум Джонсона" ( тепловой шум ). У него горизонтальный частотный спектр, т.е. одинаковая мощность шума на всех частотах ( разумеется, до некоторого предела ). Шум с горизонтальным спектром называют "белым шумом".

Наряду со снижением полосы пропускания усилителя частотная коррекция дает еще один нежелательный эффект: скорость нарастания выходного напряжения ограничивается при этом довольно малой величиной. Максимальное значение скорости нарастания r определяется в основном скоростью заряда корректирующего конденсатора:

Вследствие наличия паразитных емкостей и многокаскадной структуры операционный усилитель по своим частотным свойствам аналогичен фильтру нижних частот высокого порядка. Системы такого рода, имеющие большой коэффициент усиления, при наличии обратной связи склонны к неустойчивости, проявляющейся в том, что даже при отсутствии сигнала на входе системы, на ее выходе существуют колебания относительно большой амплитуды. Устойчивость ОУ с обратной связью удобно исследовать по его частотным характеристикам. Типичные логарифмические асимптотическая амплитудно-частотная (ЛАЧХ) и фазово-частотная (ЛФЧХ) характеристики (диаграмма Боде) ОУ без частотной коррекции приведены на рис. 13.